21.4. ДИАГРАММА ЭНТАЛЬПИЯ - ВЛАГОСОДЕРЖАНИЕ ВОЗДУХА Н—х
dQ = d
Величина dH^характеризует перенос влаги в виде пара с поверх-ности испарения в газовую фазу. При этом влагосодержание газо¬вой фазы изменяется на бесконечно малую величину dx, т.е. dW= dx, и дифференциальное уравнение (21.33) принимает сле¬дующий вид;
dH H,dx = 0, или dH=HKdx. (21.34)
После интегрирования уравнения (21.34) в пределах некоторых состояний 1 и 2 получим
Нг-Н^ Ня{хг -Xl) = V_(*z - х,). (21.35)
Независимо от направления процесса (испарение с поверхности или конденсация пара влаги на поверхности) между газом и жидко¬стью через определенное время установится динамическое равно¬весие. Здесь наблюдаются три физических явления одновременно: испарение жидкости, увеличивающее содержание влаги в газе, отбор из влажного газа теплоты, идущей на испарение жидкости, и повы¬шение (понижение) температуры жидкости до значения, примерно постоянного на протяжении всего процесса насыщения газа. В со-стоянии полного насыщения температуры газа и жидкости стано¬вятся равными, что соответствует предельному равновесному со¬стоянию. Эту температуру в изобарно-адиабатическом процессе называют температурой адиабатического насыщения газа. При не¬которых условиях температура, показываемая смоченным термо¬метром, соответствует температуре испаряющейся жидкости. Поэтому температура мокрого термометра Гм-это температура адиа-батического насыщения газа. Тогда