6.2. УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ
Два первых слагаемых уравнения (6.12) были рассмотрены при анализе основного уравнения гидростатики: z — нивелирная высота, или геометрический напор,-положение (высота) данной частицы жидкости относительно произвольно выбранной горизонтальной плоскости сравнения, или удельная потенциальная энергия поло¬жения; р/{рд)-статический, или пьезометрический, напор, равный давлению столба жидкости над рассматриваемым уровнем (в данном сечении потока), или удельная потенциальная энергия дав¬ления.
Таким образом, сумма z + р/( рд) характеризует полную удель¬ную потенциальную энергию в данном сечении (точке) и выра¬жается в единицах длины или удельной энергии, т.е. энергии, приходящейся на единицу веса жидкости.
Третье слагаемое уравнения (6.12), т.е. wz/(2g)J— скоростной (динамический) напор, или удельная кинетическая энергия в данном сечении (точке) потока.
Тогда для любого сечения или точки потока при установившемся движении идеальной жидкости сумма потенциальной [z + pf(pg)~\ и кинетической [и»2Д2д)] энергий жидкости остается величиной постоянной. Таким образом, уравнение Бернулли выражает частный случай закона сохранения энергии (или энергетический баланс по¬тока) .